Курсовые работы по ТОМДЧ: 2012-2013 — различия между версиями
Kuzkin (обсуждение | вклад) м (→Общие сведения) |
|||
| Строка 27: | Строка 27: | ||
Сила воздействует на тело в течении ~1/8 периода колебания пластины. | Сила воздействует на тело в течении ~1/8 периода колебания пластины. | ||
| + | |||
| + | ==Моделирование течения двуфазной жидкости== | ||
| + | |||
| + | '''Исполнители''': [[Буковская Карина]] | ||
| + | |||
| + | Рассматривается установившееся течение несжимаемой жидкости с постоянной вязкостью в тонкой цилиндрической трубке круглого сечения под действием постоянной разности давлений. Если предположить, что течение будет ламинарным и одномерным, то уравнение решается аналитически, и для скорости получается параболический профиль (часто называемый профилем Пуазейля) — распределение скорости в зависимости от расстояния до оси канала | ||
| + | v=(ρ_1-ρ_1)/4μl(1-r^2) | ||
| + | v — скорость жидкости вдоль трубопровода, м/с;r — расстояние от оси трубопровода, м;p1 − p2 — разность давлений на входе и на выходе из трубы, Па;μ — вязкость жидкости, Н•с/м²;l — длина трубы, м. | ||
| + | Закон Хагена — Пуазейля, определяющий расход жидкости при установившемся течении вязкой несжимаемой жидкости в тонкой цилиндрической трубе круглого сечения. | ||
| + | Q=(π∙d^4∙(ρ_(1-) ρ_2))/(128∙μ∙l)=(π∙r^4∙(ρ_(1-) ρ_2))/(8∙μ∙l) | ||
| + | Q — расход жидкости в трубопроводе, м³/с;d — диаметр трубопровода, м;r — радиус трубопровода, м;p1 − p2 — разность давлений на входе и на выходе из трубы, Па;μ — вязкость жидкости, Н•с/м²;l — длина трубы, м. | ||
| + | [[Файл:Animation1.avi]] | ||
== См. также == | == См. также == | ||
Версия 21:59, 20 января 2013
Содержание
Общие сведения
Предмет: "Теоретические основы метода динамики частиц"
Лектор: Виталий Андреевич Кузькин
Группа: 40510
Учебный год: 2012-2013
Семестр: осень 2012
Моделирование кручения стержня квадратного сечения
Исполнители: Чебышев Игорь
Моделирование деформирования прямоугольной пластины под действием силы на группу частиц
Исполнители: Цветков Денис
Рассматривается пластина, закрепленная сверху, под действием некоторой силы, действующей на нижнюю часть пластины.
Для описания взаимодействия между частицами использовался потенциал Леннард-Джонса. На каждую частицу действует объемная сила, имитирующая гравитационные силы.
Сила воздействует на тело в течении ~1/8 периода колебания пластины.
Моделирование течения двуфазной жидкости
Исполнители: Буковская Карина
Рассматривается установившееся течение несжимаемой жидкости с постоянной вязкостью в тонкой цилиндрической трубке круглого сечения под действием постоянной разности давлений. Если предположить, что течение будет ламинарным и одномерным, то уравнение решается аналитически, и для скорости получается параболический профиль (часто называемый профилем Пуазейля) — распределение скорости в зависимости от расстояния до оси канала
v=(ρ_1-ρ_1)/4μl(1-r^2)
v — скорость жидкости вдоль трубопровода, м/с;r — расстояние от оси трубопровода, м;p1 − p2 — разность давлений на входе и на выходе из трубы, Па;μ — вязкость жидкости, Н•с/м²;l — длина трубы, м. Закон Хагена — Пуазейля, определяющий расход жидкости при установившемся течении вязкой несжимаемой жидкости в тонкой цилиндрической трубе круглого сечения.
Q=(π∙d^4∙(ρ_(1-) ρ_2))/(128∙μ∙l)=(π∙r^4∙(ρ_(1-) ρ_2))/(8∙μ∙l)
Q — расход жидкости в трубопроводе, м³/с;d — диаметр трубопровода, м;r — радиус трубопровода, м;p1 − p2 — разность давлений на входе и на выходе из трубы, Па;μ — вязкость жидкости, Н•с/м²;l — длина трубы, м. Файл:Animation1.avi
