Редактирование: Мещерский 48.36
Внимание! Вы не авторизовались на сайте. Ваш IP-адрес будет публично видимым, если вы будете вносить любые правки. Если вы войдёте или создадите учётную запись, правки вместо этого будут связаны с вашим именем пользователя, а также у вас появятся другие преимущества.
Правка может быть отменена. Пожалуйста, просмотрите сравнение версий, чтобы убедиться, что это именно те изменения, которые вас интересуют, и нажмите «Записать страницу», чтобы изменения вступили в силу.
Текущая версия | Ваш текст | ||
Строка 2: | Строка 2: | ||
==Формулировка задачи== | ==Формулировка задачи== | ||
− | При наезде тележки | + | При наезде тележки {A} на упругий упор <math>{B}</math> начинаются колебания подвешенного на стержне груза <math>{D}</math>. Составить дифференциальные уравнения движения материальной системы, если <math>{m_1}</math> - масса тележки, <math>{m_2}</math> - масса груза, <math>{l}</math> длина стержня, <math>{c}</math> - коэффициент жёсткости пружины упора <math>{B}</math>. Массой колёс и всеми силами сопротивления пренебречь. Начало отсчёта оси <math>{x}</math> взять в левом конце недеформированной пружины. Определить период малых колебаний груза при отсутствии упора <math>{B}</math>. Массой стержня пренебречь. |
Указание. Пренебречь членом, содержащим множитель <math>\dot\varphi^2</math>, считать <math>c=0</math>, <math>\sin\varphi\approx\varphi</math>, <math>\cos\varphi\approx1</math>. | Указание. Пренебречь членом, содержащим множитель <math>\dot\varphi^2</math>, считать <math>c=0</math>, <math>\sin\varphi\approx\varphi</math>, <math>\cos\varphi\approx1</math>. | ||
Строка 28: | Строка 28: | ||
<math>\frac{d}{dt}\left(\frac{\partial E_k}{\partial\dot x}\right) = \frac{d}{dt}\left(\left(m_1 + m_2\right)\dot x + m_2l\dot\varphi\cos\varphi\right) = \left(m_1 + m_2\right)\ddot x + m_2l\ddot \varphi\cos\varphi - m_2l\dot \varphi^2\sin\varphi \left(3\right)</math> | <math>\frac{d}{dt}\left(\frac{\partial E_k}{\partial\dot x}\right) = \frac{d}{dt}\left(\left(m_1 + m_2\right)\dot x + m_2l\dot\varphi\cos\varphi\right) = \left(m_1 + m_2\right)\ddot x + m_2l\ddot \varphi\cos\varphi - m_2l\dot \varphi^2\sin\varphi \left(3\right)</math> | ||
: | : | ||
− | <math>\frac{d}{dt}\left(\frac{\partial E_k}{\partial\dot\varphi}\right) = m_2l^2\ddot\varphi + m_2l\ddot x\cos\varphi - m_2l\dot x\dot\varphi\sin\varphi \left(4\right)</math> | + | <math>\frac{d}{dt}\left(\frac{\partial E_k}{\partial\dot\varphi}\right) = \frac{d}{dt}/left(m_2l^2\dot\varphi + m_2l\dot x\cos\varphi\right) = m_2l^2\ddot\varphi + m_2l\ddot x\cos\varphi - m_2l\dot x\dot\varphi\sin\varphi \left(4\right)</math> |
: | : | ||
<math>\frac{\partial E_k}{\partial\varphi} = - m_2l\dot x\dot\varphi\sin\varphi \left(5\right)</math> | <math>\frac{\partial E_k}{\partial\varphi} = - m_2l\dot x\dot\varphi\sin\varphi \left(5\right)</math> | ||
Строка 35: | Строка 35: | ||
2. Найдём потенциальную энергию системы: | 2. Найдём потенциальную энергию системы: | ||
: | : | ||
− | <math> | + | <math>E_P = E_\text{PA} + E_\{PD}</math> |
: | : | ||
− | <math> | + | <math>E_\text{PA} = \frac{cx^2}{2}</math> |
: | : | ||
− | <math> | + | <math>E_\text{PD} = m_2gl\left(1 - \cos\varphi\right)</math> |
Из последних трёх равенств получим | Из последних трёх равенств получим | ||
: | : | ||
− | <math> - \frac{\partial | + | <math> - \frac{\partial E_P}{\partial x} = - cx \left(6\right)</math> |
: | : | ||
− | <math> - \frac{\partial | + | <math> - \frac{\partial E_P}{\partial\varphi} = - m_2gl\sin\varphi \left(7\right)</math> |
3. Имея в виду, что | 3. Имея в виду, что | ||
: | : | ||
− | <math> - \frac{\partial | + | <math> - \frac{\partial E_P}{\partial q_i} = Q_i</math> |
и | и | ||
: | : | ||
Строка 56: | Строка 56: | ||
подставим равенства (3) - (7) в уравнения Лагранжа 2-го рода: | подставим равенства (3) - (7) в уравнения Лагранжа 2-го рода: | ||
: | : | ||
− | <math>\left(m_1 + m_2\right)\ddot x + m_2l\ddot \varphi\cos\varphi - m_2l\dot \varphi^2\sin\varphi = - cx (8)</math> | + | <math>\left(m_1 + m_2\right)\ddot x + m_2l\ddot \varphi\cos\varphi - m_2l\dot \varphi^2\sin\varphi = - cx /left(8/right)</math> |
+ | : | ||
+ | <math>m_2l^2\ddot\varphi + m_2l\ddot x\cos\varphi - m_2l\dot x\dot\varphi\sin\varphi + m_2l\dot x\dot\varphi\sin\varphi = - m_2gl\sin\varphi</math>, т.е. | ||
: | : | ||
<math>m_2l^2\ddot\varphi + m_2l\ddot x\cos\varphi = - m_2gl\sin\varphi \left(9\right)</math> | <math>m_2l^2\ddot\varphi + m_2l\ddot x\cos\varphi = - m_2gl\sin\varphi \left(9\right)</math> | ||
Строка 64: | Строка 66: | ||
4. Теперь найдём период колебаний груза T. В условиях малых колебаний дифференциальные уравнения движения примут следующий вид: | 4. Теперь найдём период колебаний груза T. В условиях малых колебаний дифференциальные уравнения движения примут следующий вид: | ||
: | : | ||
− | <math>(m_1 + m_2) | + | <math>/left(m_1 + m_2/right)/ddot x + m_2l\ddot\varphi = 0</math> |
: | : | ||
− | <math>\ddot x + l\ddot | + | <math>\ddot x + l\ddot varphi = - g\varphi</math> |
Путём несложных алгебраических образований отсюда можно получить такое дифференциальное уравнение: | Путём несложных алгебраических образований отсюда можно получить такое дифференциальное уравнение: | ||
Строка 74: | Строка 76: | ||
(10) - уравнение гармонических колебаний. Следовательно, | (10) - уравнение гармонических колебаний. Следовательно, | ||
: | : | ||
− | <math>T = 2\pi\sqrt{\frac{lm_1}{g(m_1 + m_2)}}</math> | + | <math>T = 2\pi\sqrt{\frac{lm_1}{g/left(m_1 + m_2/right)}}</math> |
− | |||
− | |||
− | |||
− |