Эффективное решение задачи гидроразрыва с использованием модифицированной постановки на примере модели ХГД

МАГИСТЕРСКАЯ РАБОТА
Автор работы: А.Д. Степанов
Научный руководитель: д. ф-м. н. профессор, А. М. Линьков

Введение и мотивация работы

Гидроразрыв пласта (ГРП) --- метод, широко применяющийся в газо- и нефтедобывающей промышленности для интенсификации добычи углеводородов из скважин.

Методика гидроразрыва заключается в следующем: сначала в скважине путем перфорирования создается ""зародыш"" трещины --- перфорация, после этого в скважину закачивается вязкая жидкость, что вызывает рост давления, который приводит к развитию трещины. Затем, когда трещина достаточно раскрывается, в нее закачивают специальный материал --- проппант, предотвращающий закрытие трещины.

Одна из особенностей проведения ГРП состоит в трудности контроля за происходящими на большой глубине процессами. Проведение экспериментов для исследования ГРП так же затруднено в силу сложности интерпретации получаемых данных. Поэтому для лучшего понимания и контроля ГРП необходимы и широко применяются численные модели.

В ряде работ были показаны трудности, возникающие при решении задачи о гидроразрыве в ее традиционной формулировке, связанные с сильной нелинейностью входящих в нее операторов, с необходимостью использовать нелокальный гиперсингулярный оператор для описания упруго отклика породы, сингулярностью давления у вершины трещины, возникающей при пренебрежении отставанием фронта жидкости от кончика трещины, и наличием подвижной границы. Эти трудности оказывают существенное влияние на скорость и качество работы симуляторов.

Для эффективного решения задачи о гидроразрыве была разработана модифицированная постановка, заключающаяся в выборе удобных переменных (скорость частиц жидкости и раскрытие трещины), использовании уравнения скорости вместо уравнения глобального баланса массы и применении универсального асимптотического зонтика.

Не преодолевая до конца упомянутые трудности, связанные с нелинейностью задачи, сингулярностью давления у вершины трещины и необходимостью использовать гиперсингулярный оператор, модифицированная постановка дает возможность использовать эффективные численные методы отслеживания фронта.

На данный момент преимущества модифицированной постановки были показаны на 1D задачах. Получены новые аналитические и точные численные решения. В этих работах применялись упрощения, доступные только в 1D случае:

• нормировка координаты на длину трещины;
• вместо гиперсингулярного оператора, использовался обратный ему (слабо сингулярный оператор).

Для применения модифицированной постановки к 3D задаче полезно заново решить 1D задачи, не используя доступных в частном случае упрощений.

Цели исследования

Численное решение задачи ХГД с использованием модифицированной постановки с учетом того, что

• решение находится в глобальных координатах;
• для описания упругого поведения породы используется гиперсингулярный интеграл.

Исследование возможности ускорения вычислений.

Модифицированная постановка задачи ХГД

Решается задача ХГД, геометрия которой приведена на рисунке. Для практически важного случая следует рассматривать жидкость со степенным реологическим законом:

[math]\tau =M\dot{\gamma}^{n}[/math]

где [math] \tau [/math] - сдвиговые напряжения, [math] \dot{\gamma} [/math] - скорость сдвига, [math] M [/math] - индекс консистенции, [math] n [/math] - индекс поведения жидкости. Для ньютоновской жидкости [math] n = 1 [/math]; для идеально пластической [math] n= 0[/math]. На практике обычно используют утончающуюся жидкость [math] 0 \lt n \lt 1 [/math].

В согласии с модифицированной постановкой уравнения неразрывности и Пуазейля записываются, соответственно, в виде:

[math]\frac{\partial w}{\partial t}=-\frac{\partial \left( wv\right) }{\partial x} -q_{l},[/math]

[math]v=\left[ \frac{w^{n+1}}{\mu ^{\prime }}\left( -\frac{\partial p}{\partial x}% \right) \right] ^{1/n}, \label{eq::poiseuille_eq} [/math]

где [math] w [/math] - раскрытие трещины, [math] p [/math] --- давление в трещине, [math] q_l [/math] --- утечки жидкости в пласт, [math]\mu ^{\prime }=\theta M[/math], [math]\theta =2\left[ \frac{2(2n+1)}{n}\right] ^{1/n}[/math].

Как обычно, можно пренебречь отставанием фронта жидкости от фронта трещины. Тогда уравнение скорости принимает вид:

[math]\frac{dx_{\ast }}{dt}=v_{\ast }=\lim_{x\rightarrow x_{\ast }}\left( -\frac{ w^{n+1}}{\mu ^{\prime}}\frac{\partial p}{\partial x}\right) ^{1/n}.[/math]

Для нахождения раскрытия трещины необходимо воспользоваться гиперсингулярным интегралом теории упругости, который в рассматриваемом частном случае принимает вид:

[math]p(x,t)=-\frac{E^{\prime }}{4\pi }\int_{0}^{x_{\ast }}\left[ \frac{1}{\left( \xi -x\right) ^{2}}+\frac{1}{\left( \xi +x\right) ^{2}}\right] w(\xi ,t)d\xi ,\qquad \qquad 0\leq x\leq x_{\ast }, [/math]

где [math]E^{\prime }=\frac{E}{1-\nu ^{2}}[/math], [math] E [/math] --- модуль [math] \nu [/math] --- коэффициент Пуассона. При записи уравнения было учтено, что задача симметрична относительно начала координат ([math]w(-x)=w(x)[/math], [math]p(x)=p(-x)[/math]). Предполагается, что раскрытие трещины принадлежит классу функций, для которого верно

[math]w(x_{\ast },t)=0. \label{eq:boundary_condition_right}[/math]

Рост трещины описывается в рамках линейной механики разрушения. Критерием распространения трещины служит достижение КИН критического значения:

[math]K_{I}=K_{IC}.[/math]

Это уравнение можно переписать в следующем виде:

[math]w(x,t)=\sqrt{\frac{32}{\pi }}\frac{K_{IC}}{E^{\prime }}\sqrt{x_{\ast }-x} +O\left( (x_{\ast }-x)^{\alpha }\right) , \label{eq:opening_near_tip} [/math]

где [math]1\geq \alpha \gt 1/2[/math]. Рассмотрим важный для практики случай, когда основное сопротивление продвижению трещины вызвано вязкостью жидкости [math] \mu ^{\prime } [/math], а не трещиностойкостью [math] K_{IC} [/math]. Тогда можно считать, [math] K_{IC} =0[/math]. В таком случае универсальный асимптотический зонтик принимает вид:

[math]w=t_n^{1-\alpha}A_{\mu }(\alpha )v_{\ast }^{1-\alpha } \left( x_{\ast }-x\right)^{\alpha },[/math]

где [math]\alpha =2/(n+2)[/math], [math]A_{\mu }(\alpha )=\left[ \left( 1-\alpha \right) B(\alpha )\right] ^{-\frac{\alpha }{2}}[/math], [math]B(\alpha )=\frac{\alpha }{4}\cot [\pi (1-\alpha )][/math], [math] t_n = \left(\frac{\mu^\prime}{E^\prime}\right)^\frac{1}{n} [/math].

Подставляя УАЗ в уравнение скорости, получаем:

[math]\frac{dx_{\ast }}{dt}=v_{\ast }=\frac{1}{t_n} [A_{\mu }(\alpha )]^{-\frac{1}{1-\alpha } }\lim_{x\rightarrow x_{\ast }}\left[ \frac{w(x)}{\left( x_{\ast }-x\right)^{\alpha }}\right] ^{\frac{1}{1-\alpha }}. [/math]

Задача содержит производные второго порядка по пространственной координате и первого порядка по времени. Следовательно, необходимо поставить два граничных и одно начальное условие. Граничные условия следующие: первое - это условие нулевого раскрытия на фронте трещины , оно будет удовлетворено автоматически, т.к. решение уравнения упругости ищется в соответствующеем классе функций. Второе граничное условие --- это заданный в источнике ([math]x=0[/math]) поток [math]Q=2q_{0}[/math]. Множитель [math] 2 [/math] учитывает, что задача симметрична относительно начала координат. В терминах скорости частиц и раскрытия оно может быть записано в виде

[math] w\left( 0\right) v\left( 0+\right) =q_{0}. [/math]

Использование предела скорости справа учитывает, что в точке [math]x=0[/math] скорость имеет конечный разрыв ([math]v\left(0+\right) =-v\left( 0-\right) [/math]). В качестве начальных условий в момент времени [math]t_0[/math] необходимо задать начальное раскрытие [math] w_0(x) [/math] и начальную полудлину трещины [math] x_{*0} [/math]:

[math] \lt aligned\gt w(x,t_{0})=w_{0}(x) \qquad & \qquad \left\vert x\right\vert \leq x_{\ast }(0), \\ x_{\ast }(0)&=x_{\ast 0}. \lt /aligned\gt [/math]