Перераспределение энергии между степенями свободы в нелинейной двухатомной цепочке — различия между версиями

Текущая версия на 11:37, 24 января 2019

Курсовой проект по Механике дискретных сред

Исполнитель: Белоусова Екатерина

Группа: 43604/1

Семестр: осень 2018

Постановка задачи[править]

Рассмотреть перераспределение энергии между степенями свободы в нелинейной двухатомной цепочке, построить графики зависимости энергии частиц от времени.

Решение[править]

Рассмотрим модель колебаний одномерной двухатомной цепочки массами [math] m_{1} [/math] и [math] m_{2} [/math]. Пусть в этой цепочке находится N атомов. Обозначим смещение n-го атома [math] u_n [/math], а атома, отстоящего от него на p узлов, [math] u_{n+p} [/math]. Примем в качестве положительных смещения атомов вправо от положения равновесия, а отрицательных – влево.

Каждый атом смещается только вдоль цепочки, что следует из требования одномерности модели. Пусть атомы связаны между собой упругой силой F с коэффициентом упругости с. Найдем уравнение движения n-го и n+1-го атома в цепи. В равновесном положении силы, действующие на атомы, равны нулю. При произвольных смещениях на каждый n-й атом будет действовать сила со стороны соседних атомов. Суммарную силу, действующую на n-й атом со стороны соседних атомов, можно представить в виде:
[math] F_n=F_{n,n+1}-F_{n-1,n}=c(u_{n+1}-2u_n+u_{n-1}) [/math]
Запишем систему уравнений движения атомов массой [math] m_{1} [/math] и [math] m_{2} [/math]:
[math] m_{1} \frac{d^2 u_{2n-1}}{dt^2}=c(u_{2n}-2u_{2n-1}+u_{2n-2}) [/math]
[math] m_{2} \frac{d^2 u_{2n}}{dt^2}=c(u_{2n+1}-2u_{2n}+u_{2n-1}) [/math]
В качестве начальных условий заданы случайные начальные скорости таким образом, что средняя скорость всех частиц равна 0. Перемещения всех частиц в начальный момент времени равны нулю. Также заданы периодические граничные условия на перемещения.
[math] u_{n}(t=0)=0 [/math]
[math] v_n(t=0) - случайные [/math]
[math] u_{n+N}=u_n [/math]
[math] u_N=u_0 [/math]
Система решалась в Matlab методом конечных разностей. В задаче на каждом шаге по времени находилась кинетическая энергия всей системы, после чего был построен график зависимости энергии системы от времени. Для частиц одинаковой массы был получен следующий график:

Если рассматривать частицы разной массы, то график зависимости будет иметь следующий вид ([math] m_{1}=1 [/math] и [math] m_{2}=1.3 [/math]):

Рассмотрим нелинейную постановку задачи. В выражении для силы будет присутствовать слагаемое третьего порядка:
[math] F_n=F_{n,n+1}-F_{n-1,n}=c(u_{n+1}-2u_n+u_{n-1})+b(u_{n+1}-u_n)^3-b(u_{n}-u_{n-1})^3 [/math]
Решается данная задача в нелинейной постановке аналогичным образом. если мы возьмем нелинейный коэффициент b равным нулю, получим решение, соответствующее предыдущей задаче. Начнем постепенно увеличивать коэффициент b и заметим, что система начнет затухать быстрее. При одинаковой массе частиц: b=0.01

b=0.1

b=0.5

b=1

Разные массы частиц ([math] m_{1}=1 [/math] и [math] m_{2}=1.3 [/math]):
b=0.01

b=0.1

b=0.5

b=1

Выводы[править]

Таким образом, в ходе реализации данной работы можно сделать следующие выводы:

1. Для линейной системы с равными массами частиц график распределения кинетической энергии совпадает с функцией Бесселя нулевого порядка;

2. Для нелинейной системы с увеличением коэффициента нелинейности кинетическая энергия стабилизируется на большем значении, чем для линейной системы.

См. также[править]

• Кафедра "Теоретическая механика"
• Курсовые работы по ВМДС: 2018-2019
• Введение в механику дискретных сред