Максвеллизация распределения по скоростям в газе из упругих шаров — различия между версиями
Kozin (обсуждение | вклад) |
Kuzkin (обсуждение | вклад) |
||
| (не показано 8 промежуточных версий 2 участников) | |||
| Строка 1: | Строка 1: | ||
[[Виртуальная лаборатория]] > [[Максвеллизация распределения по скоростям в газе из упругих шаров]] <HR> | [[Виртуальная лаборатория]] > [[Максвеллизация распределения по скоростям в газе из упругих шаров]] <HR> | ||
Максвеллизация распределения газа из упругих шаров. | Максвеллизация распределения газа из упругих шаров. | ||
| + | |||
| + | Цель работы - изучить эволюцию функции распределения скоростей замкнутой системы, состоящей из множества шаров, упруго взаимодействующих друг с другом и со стенками. Для решения поставленной задачи нами была аналитически решена плоская задача об упругом столкновении столкновении двух шаров. Полученные соотношения по векторам начальных скоростей и координатам их центров позволяют вычислить векторы скоростей шаров после столкновения. Решения получены путем решения системы законов сохранения энергии, импульса и момента импульса шаров. Программа моделирует поведение такого газа обсчитывая столкновения шаров по вышеназванным формулам. | ||
В работе продемонстрировано, что газ, состоящий из упругих шаров, меняет свое распределение на максвелловское, в процессе временной эволюции системы. Этим он отличается от идеального газа из точечных частиц, в котором частицы могут только обмениваться скоростями, тем самым такому газу для максвеллизации нужен термостат, в замкнутой системе его распределение не будет эволюционировать к распред. Максвелла. Соударение шаров рассчитываются на основании аналитического решения задачи о столкновении упругих шаров. Результат такого столкновения очень чувствителен к начальным положениям центров шаров и их относительных скоростей, что, по мнению автора, и "двигает" систему к нормальному распределению, в соответствии с Центральной Предельной Теоремой из теории вероятностей. | В работе продемонстрировано, что газ, состоящий из упругих шаров, меняет свое распределение на максвелловское, в процессе временной эволюции системы. Этим он отличается от идеального газа из точечных частиц, в котором частицы могут только обмениваться скоростями, тем самым такому газу для максвеллизации нужен термостат, в замкнутой системе его распределение не будет эволюционировать к распред. Максвелла. Соударение шаров рассчитываются на основании аналитического решения задачи о столкновении упругих шаров. Результат такого столкновения очень чувствителен к начальным положениям центров шаров и их относительных скоростей, что, по мнению автора, и "двигает" систему к нормальному распределению, в соответствии с Центральной Предельной Теоремой из теории вероятностей. | ||
| − | {{#widget:Iframe |url=http://tm.spbstu.ru/htmlets/Kozin/Maxwell.html |width= | + | {{#widget:Iframe |url=http://tm.spbstu.ru/htmlets/Kozin/Maxwell.html |width=1200 |height=1200 |border=0 }} |
Автор: [[Козин Валерий]] | Автор: [[Козин Валерий]] | ||
| + | |||
| + | == Ссылки == | ||
| + | * [[Виртуальная лаборатория]] | ||
| + | * [[Курсовые работы по ВМДС: 2014-2015 | Курсовые по дисциплине "Введение в механику дискретных сред"]] | ||
Текущая версия на 18:33, 29 августа 2015
Виртуальная лаборатория > Максвеллизация распределения по скоростям в газе из упругих шаровМаксвеллизация распределения газа из упругих шаров.
Цель работы - изучить эволюцию функции распределения скоростей замкнутой системы, состоящей из множества шаров, упруго взаимодействующих друг с другом и со стенками. Для решения поставленной задачи нами была аналитически решена плоская задача об упругом столкновении столкновении двух шаров. Полученные соотношения по векторам начальных скоростей и координатам их центров позволяют вычислить векторы скоростей шаров после столкновения. Решения получены путем решения системы законов сохранения энергии, импульса и момента импульса шаров. Программа моделирует поведение такого газа обсчитывая столкновения шаров по вышеназванным формулам.
В работе продемонстрировано, что газ, состоящий из упругих шаров, меняет свое распределение на максвелловское, в процессе временной эволюции системы. Этим он отличается от идеального газа из точечных частиц, в котором частицы могут только обмениваться скоростями, тем самым такому газу для максвеллизации нужен термостат, в замкнутой системе его распределение не будет эволюционировать к распред. Максвелла. Соударение шаров рассчитываются на основании аналитического решения задачи о столкновении упругих шаров. Результат такого столкновения очень чувствителен к начальным положениям центров шаров и их относительных скоростей, что, по мнению автора, и "двигает" систему к нормальному распределению, в соответствии с Центральной Предельной Теоремой из теории вероятностей.
Автор: Козин Валерий
