Исследование потери устойчивости стержня при динамическом нагружении сжимающей силой — различия между версиями

Версия 00:30, 21 июня 2013

Выполнил: Клак М.А.

Научный руководитель: Иванова Е.А.

Введение

В современных конструкциях и сооружениях большое применение имеют детали, являющиеся относительно длинными и тонкими стержнями. Поведение таких стержней под действием осевой сжимающей силой оказывается иным, чем поведение коротких стержней при сжатии. При достижении силой некоторого критического значения прямолинейная форма стержня становится неустойчивой, и стержень начинает искривляться. Это явление называется потерей устойчивости.

Постановка задачи

Схема нагружения

Рассматривается первоначально прямолинейный безынерционный стержень с массой на верхнем конце. Решается задача о потери устойчивости этого стержня в случае действия на него динамической сжимающей силы.

Уравнения динамики стержня

[math]\underline{N}'(s, t) = 0[/math]

[math]\underline{M}'(s, t) + \underline{R}'(s, t)\times \underline{N}(s, t) = 0[/math]

Определяющее уравнение для момента

[math]\underline{M} = (C_3-C_1)(\underline{t}\cdot\underline{\underline{P}}^T\cdot\underline{\Phi})(\underline{\underline{P}}\cdot\underline{t}) + C_1\underline{\Phi}[/math]

Вектора деформации

Связь вектор деформации изгиба кручения с тензором поворота

[math]\underline{\underline{P}}'=\underline{\Phi} \times \underline{\underline{P}}[/math]

Вектор деформации растяжения сдвига

[math]\underline{\varepsilon} = \underline{R}'-\underline{\underline{P}}\cdot\underline{t}[/math]

Задача решается в классической теории стержней: [math]\underline{\varepsilon}=0[/math], следовательно: [math]\underline{R}'=\underline{\underline{P}}\cdot{t}[/math]

Граничные условия

Условие жесткой заделки на нижнем конце: Отсутствие перемещений [math]\underline{R}|_{s=0}=0[/math] , Отсутствие поворота [math]\underline{\underline{P}}|_{s=0}=\underline{\underline{E}}[/math]

Условия на верхнем конце стержня: уравнение движения груза: [math]m(\underline{t}\cdot\underline{R}^{\cdot\cdot})|_{s=l}=-F(t)-mg-(\underline{t}\cdot\underline{N}|_{s=l})[/math]

Отсутствие перемещений в плоскости [math]\underline{R}|_{s=l}\cdot(\underline{\underline{E}}-\underline{t}\underline{t})=0[/math]

Возникновение сил реакций [math]\underline{N}|_{s=l}\cdot(\underline{\underline{E}}-\underline{t}\underline{t})=\underline{F}^*[/math]

Т.к. груз шарнирно прикреплен к стержню [math]\underline{M}|_{s=l}=0[/math]

Решение уравнений статики стержня

Вектор силы [math]\underline{N}=\underline{N}|_{s=l}[/math]

Вектор деформации: [math]\underline{\Phi}=\underline{R}'\times \underline{R}''[/math]

Вектор момента: [math]\underline{M}=C_1\underline{\Phi}[/math], принимая во внимание ранее полученное выражение для вектора деформации [math]\underline{M}=C_1\underline{R}'\times\underline{R}''[/math]

Доказывается, что конфигурация изогнутого стержня - плоская [math]\underline{\underline{P}}=\underline{\underline{P}}(\psi\underline{b})[/math] Тогда можно найти радиус вектор [math]\underline{R}'[/math]

[math]\underline{R}'=cos\psi\underline{t}+sin\psi\underline{n}[/math]

В результате итоговое выражение для момента будет выглядеть [math]\underline{M}=C_1\psi\underline{b}[/math]

Краевая задача для [math]\psi[/math]

Дифференциальное уравнение [math]C_1\psi(s)+(\underline{n}\cdot\underline{N})cos\psi-(\underline{N}\cdot\underline{t})sin\psi=0[/math]

Граничные условия для переменной [math]\psi[/math]: [math]\psi|_{s=0}=0[/math]

[math]\psi'|_{s=l}=0[/math]

Введем новые обозначения: [math]\underline{N}=N\underline{n}[/math], [math]\underline{e}\cdot\underline{n}=-sin\beta[/math], [math]\underline{e}\cdot\underline{t}=-cos\beta[/math]

Произведем замену переменных [math][/math]