Пример: баллистическое движение

Материал из Department of Theoretical and Applied Mechanics
Версия от 18:53, 8 марта 2015; Wikiadmin (обсуждение | вклад) (Замена текста — «<source lang="(.*)" first-line="(.*)">» на «<syntaxhighlight lang="$1" line start="$2" enclose="div">»)

Перейти к: навигация, поиск

Виртуальная лаборатория > Баллистическое движение

А.М. Кривцов > Теоретическая механика > Рабочие материалы > Пример: баллистическое движение


Уравнение движения

Рассмотрим движение материальной точки, брошенной под углом к горизонту в поле силы тяжести. Будем считать, что на тело действует сила сопротивления, пропорциональная его скорости. Реальный закон сопротивления сложнее, однако здесь мы ограничимся указанной упрощенной постановкой. Запишем уравнение движения рассматриваемой системы и соответствующие начальные условия:

[math] m\ddot{\bf r} = m{\bf g} - b\dot{\bf r};\qquad \left.\dot{\bf r}\right|_{t=0} = {\bf v}_0,\qquad \left.{\bf r}\right|_{t=0} = 0, [/math]

где [math]m[/math] и [math]{\bf r}[/math] — масса и радиус-вектор материальной точки, [math]m{\bf g}[/math] — сила тяжести, [math]b\vphantom{b_0}[/math] — коэффициент сопротивления, [math]{\bf v}_0[/math] — начальная скорость, [math]t[/math] — время, точкой обозначена производная по времени, векторы выделены жирным шрифтом.

Обозначим [math]\beta = b/m,\ {\bf v} = \dot{\bf r}[/math]. Тогда уравнение движения может быть записано в виде

[math]\dot{\bf v} + \beta{\bf v} = {\bf g}.[/math]

Точное решение

Ищем решение полученного линейного дифференциального уравнения в виде выражения

[math]{\bf v} = {\bf C}_1e^{\lambda t} + {\bf C}_2,[/math]

которое, после подстановки в уравнение движения с учетом начальных условий, дает следующую формулу для скорости

[math]{\bf v} = \left({\bf v}_0 - \frac{\bf g}{\beta}\right)e^{-\beta t} + \frac{\bf g}{\beta}.[/math]

Легко видеть, что при [math]t \to \infty[/math] скорость стремится к постоянному значению [math]{\bf g}/{\beta}[/math], представляющему собой скорость парашютирования. Интегрирование по времени полученного выражения скорости с учетом начальных условий приводит к следующему уравнению для радиус-вектора материальной точки

[math]{\bf r} = \frac1\beta\left({\bf v}_0 - \frac{\bf g}{\beta}\right)\left(1-e^{-\beta t}\right) + \frac{\bf g}{\beta}\,t.[/math]

Баллистическая кривая, соответствующая полученному выше решению, представлена на интерактивном графике ниже. Перемещение слайдера позволяет иследовать влияние угла броска и коэффициента сопротивления на форму траектории (при постоянной скорости броска).


Траектория: — с учетом сопротивления, — без сопротивления
Приближение: — квадратичное, — кубическое
Угол броска: α = ˚ , коэффициент сопротивления: β = g/v0
Текст программы построения графиков на языке JavaScript: <toggledisplay status=hide showtext="Показать↓" hidetext="Скрыть↑" linkstyle="font-size:default"> Файл "mgb.js" <syntaxhighlight lang="javascript" line start="1" enclose="div"> // Баллистическая кривая (линейное сопротивление) // Разработчик А.М. Кривцов // 01-02.06.2014 // 06.11.2014 коррекция - удаление const (Цветков) // Интернет: tm.spbstu.ru/mgb

function MainMGB(canvas) { 

   // Предварительные установки

var deg = Math.PI / 180; // Угловой градус (degree)

var X_max = canvas.width; 

	var Y_max = canvas.height;

   // Размерные параметры

   var g = 1.;    // ускорение свободного падения
   var v0 = 1.;    // начальная скорость

   // Расчет констант

var h = v0 * v0 / 2 / g; 

   // Задание начальных значений параметров

var al; var x, y; var v0x, v0y;

var beta = .2 * g / v0;

set_al(60);

// Область построения графика 

   var x_min = 0;  
   var x_max = 2 * h;
   var y_min = 0;    
   var y_max = h;      

	var N = X_max;                 	// число точек по оси x

var dx = x_max / N; // шаг по оси x var sx = X_max / x_max; // масштаб по оси x

var sy; // масштаб по оси y var Y0; // положение 0 оси y в экранных координатах var context; // на context происходит рисование 

   // настройка слайдеров и текстовых полей

   Text_01.value = Math.round(al / deg);

Slider_01.min = 5; 

   Slider_01.max = 89;
   Slider_01.step = 1;
   Slider_01.value = Text_01.value;     	

   Text_02.value = Math.round(beta / g * v0 * 100) / 100;

Slider_02.min = 0; 

   Slider_02.max = 1;
   Slider_02.step = 0.01;
   Slider_02.value = Text_02.value;

draw(); 

   // функция, запускающаяся при перемещении слайдера
   this.set_01 = function(input) { set_al(input); draw(); }  
   this.set_02 = function(input) { beta = Number(input) * g / v0; Text_02.value = Math.round(beta / g * v0 * 100) / 100; Slider_02.value = Text_02.value; draw(); }

// Функции, запускающиеся при изменении элементов управления 

   this.setCheckbox_01 = function(bool) { draw(); }

this.setCheckbox_02 = function(bool) { draw(); } 

   this.setCheckbox_03 = function(bool) { draw(); }

this.setCheckbox_04 = function(bool) { draw(); }

function set_al(value) { al = value * deg; v0x = v0 * Math.cos(al); v0y = v0 * Math.sin(al); }

// Отображение

function draw() { // Расчет параметров графики

sy = Y_max / (y_max - y_min); // масштаб по оси y Y0 = Y_max + y_min * sy; // положение 0 оси y в экранных координатах

context = canvas.getContext("2d"); // на context происходит рисование context.clearRect(0, 0, X_max, Y_max); // очистить экран

// Графики

// Graph(F0, checkbox_02.checked, 'lightgrey'); Graph(F1, checkbox_02.checked, 'grey'); Graph(F2, checkbox_01.checked, 'red'); Graph(F3, checkbox_03.checked, 'blue'); Graph(F4, checkbox_04.checked, 'magenta'); 

       // Надписи
       context.fillStyle = 'black';
       context.font = "italic 20px Times";
       context.fillText("x", x_max * sx - 15, Y0 - 7);
       context.fillText("y", 5, 15);
       context.fillText("0", 10, Y0 - 3);

}

// Построение графика функции

function Graph(F, flag, color) { if (!flag) return;

context.strokeStyle = color; context.beginPath(); var dt = dx / v0x; var t_max = x_max / v0x; y = 0; for (var t = 0; t < t_max; t += dt) { F(t); var X = x * sx; var Y = Y0 - y * sy; context.lineTo(X, Y); } context.stroke(); } 

   // Траектории
   
   // al = 45 * deg;

function F0(t) 

   {

x = v0x * t; y = x - g / (v0 * v0) * x * x; 

   }    

   // Произвольное al

function F1(t) 

   {

x = v0x * t; y = v0y * t - g * t * t / 2; 

   }

// Сопротивление, точное решение function F2(t) 

   {

if (Math.abs(beta) < 1e-6) { F1(t); return; } var t1 = (1 - Math.exp(-beta * t)) / beta; x = v0x * t1; y = (v0y + g / beta) * t1 - g / beta * t; 

   }

// Сопротивление, квадратичное приближение function F3(t) 

   {

x = v0x * t - beta * v0x * t * t / 2; y = v0y * t - (g + beta * v0y) * t * t / 2; 

   }

// Сопротивление, кубическое приближение function F4(t) 

   {

x = v0x * t - beta * v0x * t * t / 2; y = v0y * t - (g + beta * v0y) * t * t / 2 + beta * g * t * t * t / 6; 

   }

} </source> Файл "mgb.html" <syntaxhighlight lang="html" line start="1" enclose="div"> <!DOCTYPE html> <html> <head> 

   <meta charset="UTF-8" />
   <title>mgb</title>
   <script src="mgb.js"></script>

</head> <body> 

   <canvas id="canvasGraph" width="800" height="400" style="border:1px solid #000000;"></canvas>

       Траектория:
       —

<input type="checkbox" id="checkbox_01" name="" onchange="app.setCheckbox_01(this.checked);" checked/>с учетом сопротивления, — <input type="checkbox" id="checkbox_02" name="" onchange="app.setCheckbox_02(this.checked);" checked/>без сопротивления 

       Приближение:
       —

<input type="checkbox" id="checkbox_03" name="" onchange="app.setCheckbox_03(this.checked);" checked/>квадратичное, — <input type="checkbox" id="checkbox_04" name="" onchange="app.setCheckbox_04(this.checked);" checked/>кубическое

Угол броска:

α = <input id="Text_01" style="width: 2.2ex;" required pattern="[-+]?([0-9]*\.[0-9]+|[0-9]+)" oninput=" 

           // если введено не число - строка не пройдет валидацию по паттерну выше, и checkValidity() вернет false
           if (!this.checkValidity()) return;
           app.set_01(this.value);
           document.getElementById('Slider_01').value = this.value;
       ">˚

<input type="range" id="Slider_01" style="width: 100px;" oninput="app.set_01(this.value); document.getElementById('Text_01').value = this.value;"> , коэффициент сопротивления:

β = <input id="Text_02" style="width: 4.4ex;" required pattern="[-+]?([0-9]*\.[0-9]+|[0-9]+)" oninput=" 

           // если введено не число - строка не пройдет валидацию по паттерну выше, и checkValidity() вернет false
           if (!this.checkValidity()) return;
           app.set_02(this.value);
           document.getElementById('Slider_02').value = this.value;
       "> g/v0

<input type="range" id="Slider_02" style="width: 100px;" oninput="app.set_02(this.value); document.getElementById('Text_02').value = this.value;">

<script type="text/javascript">var app = new MainMGB( document.getElementById('canvasGraph') );</script>

</body> </html> </source> </toggledisplay>


Случай малого сопротивления

Полученное выше решение

[math]{\bf r} = \frac1\beta\left({\bf v}_0 - \frac{\bf g}{\beta}\right)\left(1-e^{-\beta t}\right) + \frac{\bf g}{\beta}\,t.[/math]

дает точную формулу для траектории. Однако не может не вызывать удивление отличие полученной формулы от классической формулы

[math]{\bf r} = {\bf v}_0\, t + {\bf g}\,\frac{t^2}2,[/math]

описывающей движение тела, брошенного под углом к горизонту без учета сопротивления. Чтобы показать связь этих решений, рассмотрим случай малого сопротивления: [math]\beta t \ll 1[/math]. Используем разложение

[math]e^{-\beta t} \approx 1 - \beta t + \frac12\,\beta^2 t^2. [/math]

Подстановка данного разложения в формулу точного решения дает

[math]{\bf r} = {\bf v}_0 t + \frac12\,\tilde{\bf g} t^2,\qquad \tilde{\bf g} = {\bf g} - \beta {\bf v}_0. [/math]

Следовательно, движение при малом сопротивлении близко к движению без сопротивления, но с измененной по величине и направлению силой тяжести, а траектория материальной точки приближенно представляет собой наклоненную параболу.

Данный вывод очень нагляден, однако, строго говоря, он справедлив только для очень малых времен. Соответствующую кривую можно увидеть на интерактивном графике выше, если установить флажок, соответствующий квадратичному приближению. Из графиков видно, что приближенное решение дает оценку для точного решения, однако погрешность относительно высока. Из использованного разложения можно было бы ожидать, что приближенное решение будет асимптотически близко к точному при [math]\beta\to0[/math]. Действительно, для справедливости использованного разложения должно выполняться условие [math]\beta t \ll 1[/math]. То есть решение справедливо для не слишком больших времен. В частности, при броске с большой высоты тело может перейти в режим парашютирования, который не описывается данным приближенным решением.

Однако, на самом деле, ограничение еще более жесткое. Это можно увидеть, если удержать следующее слагаемое в разложении экспоненты:

[math]e^{-\beta t} \approx 1 - \beta t + \frac12\,\beta^2 t^2 - \frac16\,\beta^3 t^3, [/math]

что приводит к выражению

[math]{\bf r} = {\bf v}_0 t + \frac12\left({\bf g} - \beta {\bf v}_0\right) t^2 - \frac16\,\beta{\bf g}t^3. [/math]

Данное выражение отличается наличием последнего слагаемого, которое дает хоть и меньший, но сравнимый вклад. В выражении имеется два слагаемых, линейных по [math]\beta[/math]. Хоть они и имеют разный порядок малости по [math]t[/math], однако для времен порядка [math]v_{0}/g[/math] (такой порядок имеет полное время полета) они, очевидно, дают сравнимый вклад. Соответствующую кривую можно увидеть на интерактивном графике выше, если установить флажок, соответствующий кубическому приближению.

Таким образом, квадратичное приближение имеет асимптотическую точность только при малых временах [math]t \ll v_{0}/g[/math]. Однако, как видно из графиков, оно все же неплохо приближает точное решение, как при малых [math]\beta[/math], так и при больших, для которых форма кривой оказывается даже более адекватной, чем для кубического приближения. Следовательно, наглядная интерпретация в виде наклоненной параболы вполне допустима для качественного описания баллистического движения.

См. также

Источник — «http://tm.spbstu.ru/?title=Пример:_баллистическое_движение&oldid=32313»