Краморов Данил. Курсовой проект по теоретической механике — различия между версиями

Материал из Department of Theoretical and Applied Mechanics
Перейти к: навигация, поиск
(→‎Решение)
(→‎Решение)
Строка 16: Строка 16:
  
 
<math>m \ddot x = \frac{1} {2} \rho \upsilon^2 ACl- A \dot x ;</math><br>
 
<math>m \ddot x = \frac{1} {2} \rho \upsilon^2 ACl- A \dot x ;</math><br>
 +
 +
[[Файл:dvig.jpg|thumb|300px| График движения]]
  
 
Шарик не является точечным делом, поэтому на границы шарика действуют два разных по значению подъемные силы. Они будут противоположны по знаку. Следовательно уравнение движения будет иметь вид:
 
Шарик не является точечным делом, поэтому на границы шарика действуют два разных по значению подъемные силы. Они будут противоположны по знаку. Следовательно уравнение движения будет иметь вид:
  
 
<math>m \ddot x = \frac{1} {2} \rho ({\upsilon_1}^2-{\upsilon_2}^2) ACl - A \dot x ;</math><br>
 
<math>m \ddot x = \frac{1} {2} \rho ({\upsilon_1}^2-{\upsilon_2}^2) ACl - A \dot x ;</math><br>
−
 
−
[[Файл:dvig.jpg|thumb|300px| График движения]]
 
  
  

Версия 22:36, 31 мая 2012

Тема проекта

Колебания шарика в вертикальном воздушном потоке

Постановка задачи

Тело - в данном эксперименте шарик для настольного тенниса - помещается на край вертикального воздушного потока (создается феном). Подчиняясь закону Бернулли, шарик будет пытаться стабилизироваться в центре потока, совершая колебания. Требуется найти уравнение колебаний шарика. Рассматриваются только горизонтальные колебания внутри потока.

Параметры системы:

[math] d = 4*10^{-2}[/math] м (диаметр потока)
[math] \rho = 0.125 [/math] кг/м^3 (массовая плотность воздуха)
[math] A = 12,56*10^{-4} [/math] м^2 (площадь поперечного сечения шара)
[math] Cl = 0.5 [/math] (коэффициент подъемной силы)
[math] \upsilon = 5.6 [/math] м/с (максимальная скорость потока, расчет приведен)

Решение

Рассмотрим горизонтальную составляющую второго закона Ньютона для данного тела. В этом направление на шарик действуют подъемная сила (объясняемая эффектом Магнуса) и сила аэродинамического сопротивления.

[math]m \ddot x = \frac{1} {2} \rho \upsilon^2 ACl- A \dot x ;[/math]

График движения

Шарик не является точечным делом, поэтому на границы шарика действуют два разных по значению подъемные силы. Они будут противоположны по знаку. Следовательно уравнение движения будет иметь вид:

[math]m \ddot x = \frac{1} {2} \rho ({\upsilon_1}^2-{\upsilon_2}^2) ACl - A \dot x ;[/math]


Задача сводится к нахождению функции, описывающей скорость шара в вертикальном воздушном потоке. Найти требуемую функцию можно разными способами. Максимальная скорость будет достигаться в центре потока. По краям же скорость будет меньшей. Следовательно в грубом приближение функция скорости будет представлять из себя параболу.

Получаем зависимость от местоположения в потоке.

[math] \upsilon(x)= \sqrt {\frac{g} {d^3}} ({\frac {d}{2}-x})^2 + \upsilon_{max}[/math]

Теперь следует найти максимальную скорость потока.

Расчет максимальной скорости

График ускорения
График скорости

[math] q = \frac {\rho \upsilon^2*10} {2} [/math]
[math] q = \frac {F} {S} = \frac {mg} {A} [/math]
[math] \frac {\rho \upsilon^2*10} {2} = \frac {mg} {A} [/math]
[math] \upsilon = \sqrt {\frac {mg} {5 \rho A}} [/math]

Общая формула для скорости будет иметь вид:

[math] \upsilon(x)= \sqrt {\frac{g} {d^3}} ({\frac {d}{2}-x})^2 + \sqrt {\frac {mg} {5 \rho A}}[/math]

Итог

[math]m \ddot x = \frac{\rho A Cl g} {2d^3} (({\frac {d}{2}-x_1})^4-({\frac {d}{2}-x_2})^4) - A \dot x;[/math]
[math] x = x_1+r [/math]
[math] x = x_2-r [/math]
Общая формула будет иметь вид:

[math]m \ddot x = \frac{\rho A Cl g} {2d^3} (({\frac {d}{2}-x-r})^4-({\frac {d}{2}-x+r})^4) - A \dot x;[/math]

Уравнение колебаний для шарика в вертикальном воздушном потоке найдено.

Обсуждение результатов и выводы

Аналитический расчет подтвердил экспериментальную оценку. Окончательное уравнение показало, что тело в вертикальном воздушном потоке совершает затухающие колебания. Также можно отметить, что колебания оказались очень малы. Шарик практически моментально стабилизируется в потоке. Что касается вертикальных колебаний, то они зависят от перепадов напряжения в сети и носят довольно случайный характер. Посредством пакета matlab были построены графики скорости, ускорения и движения тела в потоке.

Ссылки по теме

Закон Бернулли
Эффект Магнуса

См. также

Источник — «http://tm.spbstu.ru/?title=Краморов_Данил._Курсовой_проект_по_теоретической_механике&oldid=12514»