Редактирование: Mie–Gruneisen equation of state

== Source ==
This article is based on the paper '''A.M. Krivtsov, V.A. Kuzkin, [[Медиа: Krivtsov_2011_MechSol.pdf | Derivation of Equations of State for Ideal Crystals of Simple Structure]] // Mech. Solids. 46 (3), 387-399 (2011))'''

== Mie-Gruneisen equation of state ==
In high pressure physics it is usual to represent the total pressure  <math>p</math> in condensed matter as a sum of "cold" and  "thermal"   components:

<math>p = p_0 + p_T, ~~~~ p_T = p - p_0</math>

The cold pressure, refereed to as the "cold curve" is caused by deformation of crystal lattice only. The thermal pressure is due to thermal motion of the atoms. In other words, the cold pressure is a function of volume only, while the thermal pressure also depends on thermal energy <math> E_T </math>:

<math>p = p_0(V) + p_T(V,E_T)</math>

The thermal energy is a part of the internal energy caused by the thermal motion of atoms. In the simplest case the thermal energy os equal to <math> c_V T </math>, where <math> c_V </math> is the specific heat. In practice it is usually assumed that the dependence of pressure on thermal energy is linear: 

<math> p = p_0(V) + \frac{\varGamma(V)}{V} E_T</math>

The given equation is refereed to as '''Mie-Gruneisen equation of state (EOS)'''. The function  <math>\varGamma(V)</math> is called '''Gruneisen function'''. The value <math> \varGamma_0 </math> of Gruneisen function in undeformed configuration is called '''Gruneisen coefficient'''. 

<math> \varGamma_0 = \varGamma(V_0)</math>

== Уравнение состояния для кристаллов простой структуры ==

<math>
    p_0 = \frac{1}{2V_0d\theta^d}\sum_{k=1}^n N_k\varPhi_k A_k^2,~~~~\varGamma = -\frac{\sum_{k=1}^n N_k((d+2)\varPhi'_k A_k^2 + 2\varPhi''_k A_k^4 )}{d\sum_{k=1}^n
    N_k (d\varPhi_k +2\varPhi'_k A_k^2)}
</math>

где <math>k</math> - номер координационной сферы, <math>n</math> - их число, <math>N_k</math> - число атомов на <math>k</math>-ой координационной сфере, <math> A_k = \rho_k R \theta</math> - радиус координационной сферы, <math> \rho_k=A_k/A_1 </math> - безразмерные константы решетки, <math>R</math> - радиус первой координационной сферы в отсчетном положении, <math>\varPhi^{(n)}_k = \varPhi^{(n)}(A_k^2)</math>.


== Холодная кривая для потенциалов Леннарда-Джонса, Ми, Морзе ==

* Потенциал Леннарда-Джонса:
<math>
 \varPi(r) =D\left[\left(\frac{a}{r}\right)^{12}-2\left(\frac{a}{r}\right)^{6}\right], ~~~~ p_0 = \frac{6MD}{dV_0\theta^{d}}(\theta^{-12}-\theta^{-6})
</math>


* Потенциал Ми
<math>
   \varPi(r) =\frac{D}{n-m} \left[m\left(\frac{a}{r}\right)^{n}-n\left(\frac{a}{r}\right)^{m} \right], ~~~~
   p_0 =\frac{m n MD}{2d(n-m)V_0\theta^{d}}\left(\theta^{-n}-\theta^{-m}\right)
</math>

* Потенциал Морзе
<math>
   \varPi(r) = D\left[e^{2\alpha(a-r)}-2e^{\alpha(a-r)}\right], ~~~~
   p_0 = \frac{\alpha a MD}{d V_0\theta^{d-1}} \left[e^{2\alpha a(1-\theta)}-e^{\alpha a(1-\theta)}\right]
</math>

Здесь <math>D</math> - энергия связи, <math>a</math> - длина связи, <math>\alpha</math> - параметр, характеризующий ширину потенциальной ямы; <math>m, n</math> - параметры потенциала Ми.

== Коэффициент Грюнайзена для потенциалов Леннарда-Джонса, Ми, Морзе == 

Выражение для параметра Грюнайзена для идеальных кристаллов с парными взаимодействиями в пространстве размерности  <math>d</math> имеет вид:

<math>
    \varGamma_0 = -\frac{1}{2d}\frac{\varPi'''(a)a^2 + (d-1)\left[\varPi''(a)a - \varPi'(a)\right]}{\varPi''(a)a + (d-1)\varPi'(a)}
</math>

где <math>\Pi</math> - потенциал межатомного взаимодействия, <math>a</math> - равновесное расстояние, <math>d</math> - размерность пространства. Связь параметра Грюнайзена с параметрами потенциалов Леннарда-Джонса, Ми и Морзе представлена в таблице.

{|class="wikitable"
|-
!решетка
!размерность пространства 
!Потенциал Леннарда-Джонса
!Потенциал Ми
!Потенциал Морзе
|-
| Цепочка 
! <math> d=1 </math>
! <math>10\frac{1}{2} </math>
! <math>\frac{m+n+3}{2}</math>
! <math>\frac{3\alpha a}{2}</math>
|-
| Треугольная решетка 
!<math>d=2 </math>
! <math>5</math>
! <math> \frac{m+n+2}{4}</math>
! <math> \frac{3\alpha a - 1}{4}</math>
|-
| ГЦК, ОЦК 
! <math>d=3 </math>
! <math>\frac{19}{6} </math>
! <math>\frac{n+m+1}{6}</math>
! <math>\frac{3\alpha a-2}{6}</math>
|-
| "Гиперрешетка"
! <math>d=\infty</math>
! <math>-\frac{1}{2}</math>
! <math>-\frac{1}{2}</math>
! <math>-\frac{1}{2}</math>
|-
| Общая формула
! <math>d</math>
! <math>\frac{11}{d}-\frac{1}{2}</math>
! <math>\frac{m+n+4}{2d}-\frac{1}{2}</math>
! <math>\frac{3\alpha a + 1}{2d}-\frac{1}{2}</math>
|-
|}

== Функция Грюнайзена для потенциалов Леннарда-Джонса, Ми, Морзе == 

* Потенциал Леннарда-Джонса:
<math>
  \varGamma = \frac{1}{d}\frac{4(8-d)\theta^{6}-7(14-d)}{(8-d)\theta^{6}-(14-d)}.
</math>


* Потенциал Ми
<math>
    \varGamma = \frac{1}{2d}\frac{(n+2)(n-d+2)\theta^{m-n}-(m+2)(m-d+2)}{(n-d+2)\theta^{m-n}-(m-d+2)}.
</math>


* Потенциал Морзе
<math>
\varGamma = \frac{1}{2d}\frac{e^{\alpha a(1-\theta)}\left(4\alpha^2a^2\theta^2-2d_1\alpha a
\theta-d_1\right)-\left(\alpha^2 a^2\theta^2-d_1\alpha a\theta-d_1 \right)}{e^{\alpha a(1-\theta)}(2\alpha a\theta-d_1)
-(\alpha a\theta-d_1)},~~
</math>
<math>d_1 = d-1,~~</math> <math>\theta=(V/V_0)^{1/d}</math>




== Статьи ==
* Кривцов А. М., Кузькин В. А. Получение уравнения состояния идеальных кристаллов простой структуры // Механика твёрдого тела. — 2011. — № 3.

== Ссылки ==

* [http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%A3%D1%80%D0%B0%D0%B2%D0%BD%D0%B5%D0%BD%D0%B8%D0%B5_%D1%81%D0%BE%D1%81%D1%82%D0%BE%D1%8F%D0%BD%D0%B8%D1%8F_%D0%9C%D0%B8_%E2%80%94_%D0%93%D1%80%D1%8E%D0%BD%D0%B0%D0%B9%D0%B7%D0%B5%D0%BD%D0%B0 Статья про уравнение Ми-Грюнайзена в Википедии]

* [http://en.wikipedia.org/wiki/Mie%E2%80%93Gruneisen_equation_of_state  Mie–Gruneisen equation of state]