Редактирование: Распределение тепла в одномерном кристалле
Внимание! Вы не авторизовались на сайте. Ваш IP-адрес будет публично видимым, если вы будете вносить любые правки. Если вы войдёте или создадите учётную запись, правки вместо этого будут связаны с вашим именем пользователя, а также у вас появятся другие преимущества.
Правка может быть отменена. Пожалуйста, просмотрите сравнение версий, чтобы убедиться, что это именно те изменения, которые вас интересуют, и нажмите «Записать страницу», чтобы изменения вступили в силу.
Текущая версия | Ваш текст | ||
Строка 253: | Строка 253: | ||
Под вторым пиком подразумевается второй по времени локальный максимум функции <math>E^*(T)</math>, который означает, что после преобразования механической энергии кристалла в тепловую, произошло обратное преобразование, и тепловая энергия кристалла в максимальной степени преобразовалась в механическую. В этот момент распределение скоростей в кристалле вновь приобретает форму синуса. | Под вторым пиком подразумевается второй по времени локальный максимум функции <math>E^*(T)</math>, который означает, что после преобразования механической энергии кристалла в тепловую, произошло обратное преобразование, и тепловая энергия кристалла в максимальной степени преобразовалась в механическую. В этот момент распределение скоростей в кристалле вновь приобретает форму синуса. | ||
− | По графику можно предположить, что | + | По графику можно предположить, что со временем данное значение асимптотически стремится к нулю, но рассчитать его для большего <math>N</math> затруднительно, т.к. время, требуемое на расчет такой системы, растет нелинейно с увеличением количества частиц в цепочке. |
[[Файл: Tcvet_masters_Theme3_second_peak_height.png|600px|Высота второго пика от <math>N</math>]] | [[Файл: Tcvet_masters_Theme3_second_peak_height.png|600px|Высота второго пика от <math>N</math>]] |