Редактирование: Распределение тепла в одномерном кристалле
Внимание! Вы не авторизовались на сайте. Ваш IP-адрес будет публично видимым, если вы будете вносить любые правки. Если вы войдёте или создадите учётную запись, правки вместо этого будут связаны с вашим именем пользователя, а также у вас появятся другие преимущества.
Правка может быть отменена. Пожалуйста, просмотрите сравнение версий, чтобы убедиться, что это именно те изменения, которые вас интересуют, и нажмите «Записать страницу», чтобы изменения вступили в силу.
Текущая версия | Ваш текст | ||
Строка 251: | Строка 251: | ||
==== Высота второго пика ==== | ==== Высота второго пика ==== | ||
На рисунке ниже показана зависимость высоты второго пика функции <math>E^*(T)</math> от количества частиц в цепочке. Амплитуда <math>A = 0.01</math>. | На рисунке ниже показана зависимость высоты второго пика функции <math>E^*(T)</math> от количества частиц в цепочке. Амплитуда <math>A = 0.01</math>. | ||
− | Под вторым пиком подразумевается второй по времени локальный максимум функции <math>E^*(T)< | + | Под вторым пиком подразумевается второй по времени локальный максимум функции <math>E^*(T)<math>, который означает, что после преобразования механической энергии кристалла в тепловую, произошло обратное преобразование, и тепловая энергия кристалла в максимальной степени преобразовалась в механическую. В этот момент распределение скоростей в кристалле вновь приобретает форму синуса. |
По графику можно предположить, что с увеличением количества частиц значение асимптотически стремится к нулю, но рассчитать его для большего <math>N</math> затруднительно, т.к. время, требуемое на расчет такой системы, растет нелинейно с увеличением количества частиц в цепочке. | По графику можно предположить, что с увеличением количества частиц значение асимптотически стремится к нулю, но рассчитать его для большего <math>N</math> затруднительно, т.к. время, требуемое на расчет такой системы, растет нелинейно с увеличением количества частиц в цепочке. |